电池组经过40min搁置后开展HPPC测试前的电压值，对应的时刻为q。参数U，为脉冲放电结束时刻的电压值，对应时刻为t。参数U；为脉冲放电结束后、电压快速回升后的电压值，对应时刻为4。由实验结果可知，时刻4与t之间的时间间隔为5s。参数U，为脉冲放电后、电压缓慢上升后，开展脉冲充电之前的电压值，对应时刻为t4。参数U，为脉冲充电结束时刻的电压值，对应时刻为t。参数U，为脉冲充电结束后、电压快速下降后的电压，对应时刻为t。。参数U，为脉冲放电后、电压缓慢下降后，阶段性放电之前的电压值，对应时刻为t。在脉冲放电过程中，极化RC回路所处的状态看作是零状态响应，获得放电时的极化电阻R。根据基尔霍夫电压定律，整个回路的电压函数关系为U=Uxc-1R，-U。-IRa(式中，U=IR(1-e*”)，参数开路电压Uoc、欧姆内阻R。和放电内阻R，通过前面的计算过程获得)，进而通过计算得到放电时的极化内阻R。。充电时的极化内阻R。通过类似的方法获得，由于在脉冲充电之前仅有40s的搁置时间，故极化效应的影响尚未完全消除。代态方程中融人自放电效应电阳参数，并应用于80C估算的选代计算过程中，对其在工作过程中的状态表征做进-步的修正，俄罗斯专享会 电源在将离子电他组进行HPPC脉冲放电时，由于极化效应的影响，闭路电压在快速下降之后有一个缓慢下降的过程。在脉冲放电之前，已经过0.5h的搁置过程，这种情况下的极化效应影响已经变得很小，对HPPC测试过程进行细化，在电池组脉冲放电/充电停止时的电压缓慢上升和下降环节，极化内阻和极化电容是产生这种现象的原因。通过对这段变化进行分析，获得极化内阻和极化电容，细化后的HPPC分析过程如图4-18所示。

|电池组经过40 min搁置后，开展HPPC测试前的电压值，对应的时刻为t。参数U，为脉冲放电结束时刻的电压值，对应时刻为4。参数U为脉冲放电结束后、电压快速回升后的电压值，对应时刻为4。由实验结果可知，时刻4与4之间的时间间隔为5s。参数U，为脉冲放电后、电压缓慢上升后，开展脉冲充电之前的电压值，对应时刻为t。参数U，为脉冲充电结束时刻的电压值，对应时刻为tg。参数U，为脉冲充电结束后、电压快速下降后的电压，对应时刻为t。参数U，为脉冲放电后、电压缓慢下降后，阶段性放电之前的电压值，对应时刻为5y。俄罗斯专享会 电源在脉冲放电过程中，极化RC回路所处的状态看作是零状态响应，获得放电时的极化电阻R。根据基尔霍夫电压定律，整个回路的电压函数关系为U、=Uc-1R。-U。-IRa(式中，U=IR(1-e^/)，参数开路电压Uac、欧姆内阻R。和放电内阻R。通过前面的计算过程获得)，进而通过计算得到放电时的极化内阻R。充电时的极化内阻R通过类似的方法获得，由于在脉冲充电之前仅有40s的搁置时间，故极化效应的影响尚未完全消除。

电时的RC回路响应，可认为是零输入响应和零状态响应共同作用的效果，参数U。的求取表达式为U。=U，(0)et+IR。(1-e"/r)，进而计算获得该时刻的极化电阻。在参数求取过程中，开路电压Uas、欧姆内阻R.和放电内阻R，通过HPPC脉冲充电测试得到。进而，RC并联回路上的零输入响应等效为脉冲放电进入搁置时零输入响应的延续。因此，脉冲放电停止时刻的极化电容C。上的电压作为参数U。(0)的值，进而计算出放电时极化内阻R，的值。综合考虑脉冲充电和脉冲放电过程结束时的极化效应影响，获得极化内阻R。俄罗斯专享会 电源在求得极化内阻相关参数的基础上，通过式(4-37)计算出极化内阻。为了更方便地获得变化规律，将求得数值绘图，获得极化内阻及其随SOC变化规律，如图4-20所示。俄罗斯专享会 电源时间常数+可利用脉冲放电结束后的4-4期间的变化规律求取。在该时间段内，在极化效应的影响下，电池组的电压会逐渐升高。该现象通过RC回路进行描述，设RC回路的闭路电压为乙，时间常数r与极化电阻R、极化电容C。的关系见式(4-39)。进而可得，RC回路的零输入响应为U。=U。(0)e+”。其零状态响应为U。=IR。(1-et”)。在俄罗斯专享会 电源HPPC测试的脉冲放电结束的40s搁置时间内，回路中电流/的值等于0。因此，RC回路的状态变化过程是零输入响应，进而根据U，=Uoc+U，=Uoc+U。(0)et”，可计算出放电时的时间常数。

各项参数进行曲线拟合，类比开路电压Ua与SOC关系表达式的获取过程，可获得各模型参数的变化规律，进而嵌入状态空间方程并用于后续的SOC估算。实验获得极化电容的变化规律，并通过分析可知，极化电容随着SOC值的增大而呈现逐渐减小的趋势。使用曲线拟合的方式对其状态方程进行多项式拟合表达，通过对比分析不同次数多项式的拟合效果，选取4次多项式进行拟合，使用变量4表征荷电状态SOC值，变量C。表示电池组的极化电容。拟合方程中的系数，是对实验数据进行曲线拟合得到的。同时，通过对比分析不同小数位数保留下的拟合效果，得到其变化规律。由于充放电内阻差异值本身较大，小数点后面的数据位数截断产生的影响很小，所以对各项系数进行取整处理，获得极化电容与SOC关系拟合系数表，俄罗斯专享会 电源针对简化处理后的系数，应用函数关系表达式(式(4-41))进行计算，获得不同SOC下对应的极化电容值，并与原始采集数据进行对比，以验证所拟合曲线的跟踪效果，获得极化电容随SOC变化规律及其拟合曲线如图4-21所示。

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